Energía de Debye
vienen determinadas por el estado físico del gas en el que se produce la línea espectral, incluida la radiancia espectral local (o, en algunas presentaciones, la densidad de energía radial espectral local). Cuando este estado es un equilibrio termodinámico estricto o un equilibrio termodinámico local, la distribución de estados atómicos excitados (incluyendo
{\displaystyle \rho (\lambda )={\left|{\frac {d\nu }{d\lambda }}right|\rho (\nu )={\frac {8}{pi hc}{{lambda ^{5}}{{\frac {1}{e^{\beta {\frac {hc}{lambda }}- 1}}={\frac {F(\lambda )}{e^{beta {\frac {hc}{lambda }}-1}}
La ley de dulong y el pequeño pdf
Existen partículas elementales sometidas a la interacción nuclear débil, los hadrones, de los que hay un centenar de tipos, de los que hay dos familias: hadrones formados por tres quarks (bariones) y hadrones formados por un par de quarks y antiquarks (mesones). En cuanto a la interacción nuclear fuerte, hay que imaginar que los quarks interactúan intercambiando gluones.
Las masas se expresarán en yocto gramos: 1 yg = 10-24 g. La masa de un protón es de 1,673 yg y la de un neutrón es de 1,675 yg. Un protón está formado por dos quarks up y un quark down; un neutrón está formado por un quark up y dos quarks down. La masa de un quark up es de 0,004 yg y la de un quark down es de 0,009 yg. Los quarks interactúan mediante gluones y estos últimos tienen masa cero.
Oscilador armónico cuántico
Para cuantificar el transporte de partículas, definimos una cantidad denominada densidad de corriente de partículas \(j_{n}\). Por definición, \(j_{n}\) designa el número de partículas que atraviesan una superficie \text{d}S\) por unidad de tiempo y por unidad de superficie. \Por tanto, el vector de densidad de corriente de partículas se expresa como \mathrm{m^{-2}s^{-1}}. El vector de densidad de corriente de partículas, \overrightarrow{jmath_{n}}, está orientado en la dirección de la corriente de partículas.
Caso unidimensional – Consideremos un medio unidimensional cuya densidad de partículas varía con \(x). Llamemos \(N(t)\) al número de partículas situadas en el volumen cilíndrico de área \(S\) comprendido entre \(x+text{d}x\) y hagamos un balance :
Caso particular del régimen estacionario – En régimen estacionario, la densidad molecular ya no depende del tiempo: \(\parcial n/parcial t=0). En este caso, la ecuación de difusión se convierte en \[\triángulo n=0\] La densidad de partículas \(n(x,y,z)\) verifica entonces la ecuación de Laplace.
El camino libre medio aumenta a medida que disminuye la presión. En condiciones normales de presión y temperatura (T=300, \mathrm{K}} y \overline{p}=10^{5}}, \mathrm{Pa}}) y tomando \(r=10^{-10}}, \mathrm{}}), obtenemos
Temperatura Debye
No se descubrió hasta bastante tarde, pero el último amor de Albert Einstein fue una joven rusa. En realidad, era una espía soviética: Margarita Konenkova. La historia de un encuentro sorprendente con la bomba atómica como telón de fondo.
En 1914 regresó a Alemania. Le ofrecieron continuar su trabajo, incluido el del programa atómico. Adoptó entonces la nacionalidad alemana y se encontró en un grupo de científicos con los que trabajó hasta 1933.